ファン・デル・ヴェルデン表示

ファン・デル・ヴェルデン表示（ファン・デル・ヴェルデンひょうじ、英: Van der Waerden notation）とは理論物理学において4次元における2成分スピノル（ワイル・スピノル）の表記法。ツイスター理論や超対称性理論においては標準的な記法となっている。オランダの数学者ファン・デル・ヴェルデンに由来する。

添字の点

以下ではカイラル表現（ワイル表現）により、ディラック・スピノル ψ は左右のカイラリティが上下の2成分で分かれているとする。すなわち

${\displaystyle \psi =\psi _{\rm {L}} \psi _{\rm {R}}={\begin{pmatrix}\xi \\0\\\end{pmatrix}} {\begin{pmatrix}0\\{\bar {\eta }}\\\end{pmatrix}}}$,

ここで ξ, η はそれぞれ2成分スピノル（ワイル・スピノル）。

点なし添字

下付の点なし（ドットなし, undotted）添字をもつスピノルはカイラリティ左巻きであり、カイラル・スピノルとも呼ばれる。

${\displaystyle \psi _{\rm {L}}={\begin{pmatrix}\xi _{\alpha }\\0\end{pmatrix}}}$.

点付き添字

上付きの点付き（ドット付き, dotted）添字と記号の上に上線（バー）をもつスピノルは右巻きであり、反カイラル・スピノルとも呼ばれる。

${\displaystyle \psi _{\rm {R}}={\begin{pmatrix}0\\{\bar {\eta }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}}$.

添え字を欠く記法においても、曖昧さを無くすため右巻きワイル・スピノルには上線が残される。

ハット付き添字

ハットが付く添字はディラック添字と呼ばれ、点付きと点なし添字をまとめたものである。例えば、もしそれぞれの添字が

${\displaystyle \alpha =1,2,\,\,{\dot {\alpha }}={\dot {1}},{\dot {2}}}$

を動くのなら、カイラル表現の下でディラック・スピノル ψ は次のように表示される:

${\displaystyle \psi _{\hat {\alpha }}={\begin{pmatrix}\xi _{\alpha }\\{\bar {\eta }}^{\dot {\alpha }}\\\end{pmatrix}}}$,

ここで

${\displaystyle {\hat {\alpha }}=(\alpha ,{\dot {\alpha }})=1,2,{\dot {1}},{\dot {2}}}$.

また ψ のディラック共役 ψ = ψ^†γ⁰ はこのとき

${\displaystyle \psi ^{\hat {\alpha }}={\begin{pmatrix}\eta ^{\alpha }&{\bar {\xi }}_{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}}$

と表記される。すなわち η^α = (η^·α)^∗, ξ_·α = (ξ_α)^∗、上線と添字の点が複素共役を意味することが分かる。

荷電共役

スピノルの荷電共役変換（C 変換）は次のように表される:

${\displaystyle \psi \;{\overset {\rm {C}}{\longrightarrow }}\;\psi ^{\rm {C}}=C{\overline {\psi }}^{\rm {T}}}$,

ここで C は荷電共役行列であり、カイラル表現においては

${\displaystyle C=i\gamma ^{2}\gamma ^{0}={\begin{pmatrix}\varepsilon &0\\0&-\varepsilon \end{pmatrix}}}$

である。ただし

${\displaystyle \varepsilon =i\sigma _{2}={\begin{pmatrix}\varepsilon _{11}&\varepsilon _{12}\\\varepsilon _{21}&\varepsilon _{22}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}0&1\\-1&0\end{pmatrix}}}$,

ここで ε_ij は2階の完全反対称テンソルである。

よって

${\displaystyle \psi ={\begin{pmatrix}\xi _{\alpha }\\{\bar {\eta }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}\;{\overset {\rm {C}}{\longrightarrow }}\;\psi ^{\rm {C}}=C{\begin{pmatrix}\eta ^{\alpha }\\{\bar {\xi }}_{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\varepsilon _{\alpha \beta }\eta ^{\beta }\\\varepsilon ^{{\dot {\alpha }}{\dot {\beta }}}{\bar {\xi }}_{\dot {\beta }}\end{pmatrix}}}$,

ここで ε^·α·β はクロネッカーのデルタ δ を用いた ε_αβ ε^βγ = δ_α^γ によって定義され、ε_ij = −ε^ij を満たす。

これまでの整合性から

${\displaystyle (\psi _{\rm {L}})^{\rm {C}}={\begin{pmatrix}0\\{\bar {\xi }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}},\quad (\psi _{\rm {R}})^{\rm {C}}={\begin{pmatrix}\eta _{\alpha }\\0\end{pmatrix}}}$

とすると、

${\displaystyle {\begin{pmatrix}\eta _{\alpha }\\{\bar {\xi }}^{\dot {\alpha }}\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}\varepsilon _{\alpha \beta }\eta ^{\beta }\\\varepsilon ^{{\dot {\alpha }}{\dot {\beta }}}{\bar {\xi }}_{\dot {\beta }}\end{pmatrix}}}$.

すなわち η_α, ξ^·α の添字の上げ下げには、2階の完全反対称テンソル ε_αβ が用いられることが分かる。

注釈

出典

参考文献

• Spinors in physics - ウェイバックマシン（2016年9月20日アーカイブ分）
• P. Labelle (2010), Supersymmetry, Demystified series, McGraw-Hill (USA), ISBN 978-0-07-163641-4 
• Hurley, D.J.; Vandyck, M.A. (2000), Geometry, Spinors and Applications, Springer, ISBN 1-85233-223-9 
• Penrose, R.; Rindler, W. (1984), Spinors and Space–Time, Vol. 1, Cambridge University Press, pp. 107-, ISBN 0-521-24527-3  - ただし印刷上の理由により、点 · の代わりにプライム ′ を用いている。
• Budinich, P.; Trautman, A. (1988), The Spinorial Chessboard, Springer-Verlag, ISBN 0-387-19078-3 
• 九後 汰一郎『ゲージ場の量子論〈1〉』培風館〈新物理学シリーズ〉、1989年、8-29頁。ISBN 978-4563024239。 
• ヴェス, J.、バガー, J. 著、志摩 一成 訳「付録A. 表記法とスピノル代数」『超対称性と超重力』丸善出版、2011年（原著1992年）、219頁。ISBN 978-4621084465。 
• 佐古 彰史『超対称ゲージ理論と幾何学』日本評論社、2007年。ISBN 978-4535784680。 
• 林 青司「3.1 スピノールの2成分表示とスピノールのタイプ」『素粒子の標準模型を超えて』丸善出版〈現代理論物理学シリーズ〉、2015年、68-74頁。ISBN 978-4621065099。 

関連項目

• ディラック方程式
• インフェルト-ファン・デル・ヴェルデン記号
• ローレンツ変換
• パウリ方程式
• リッチ計算法